【摘要】:因为介质的介电常数是介质密度的函数,所以光场通过电致伸缩效应所引起介质密度的变化,最终将导致折射率的感应变化。光场在透明光学介质中引起的电致伸缩效应,也是产生受激布里渊散射的物理根源,详见第7章。在有外加光场存在的情况下,由电致伸缩效应所导致的介质密度的变化,满足第7章中由公式所给出的方程,并且在稳态条件下,该方程的解为式中,υa为介质内的声波传播速度,而E0为入射光场振幅。
对处于任意物态下的透明光学介质而言,组成介质的质点(分子、离子或原子)在外加光场作用下,受到一种与光场振幅平方的梯度成正比的电致伸缩力的作用,从而引起介质密度的感应变化。因为介质的介电常数是介质密度的函数,所以光场通过电致伸缩效应所引起介质密度的变化,最终将导致折射率的感应变化。光场在透明光学介质中引起的电致伸缩效应,也是产生受激布里渊散射的物理根源,详见第7章。这里,只简略讨论这一机制对产生折射率变化的贡献。首先,可将由密度变化(Δp)所引起的介电常数的改变写为
式中,ρ0为不加外光场时介质的平均密度值,γ为介质的电致伸缩系数或弹性光学系数。
在有外加光场存在的情况下,由电致伸缩效应所导致的介质密度的变化,满足第7章中由公式(7-94)所给出的方程,并且在稳态条件下,该方程的解为
式中,υa为介质内的声波传播速度,而E0为入射光场振幅。将上式代入式(5-47)后可得(www.xing528.com)
进而可求得折射率感应变化量的大小为
这里,又一次得出了折射率变化与入射光强成正比的结论。因此,亦可在形式上引入一个表述由电致伸缩(electrostriction)导致折射率变化的非线性系数为
应注意的是,尽管此处由强光引起的折射率变化在形式上正比于入射光强,但电致伸缩相应的物理根源和对其的理论描述,完全不同于电子云畸变以及与其有关的其他三阶非线性电极化效应。众多实验表明,当入射激光的脉冲持续时间大于10-9 s量级时,在透明和非共振介质中(克尔型液体除外)产生折射率变化,电致伸缩的贡献往往占有相当大的比重。
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