【摘要】:相对于具中心对称或者各向同性介质而言,在偶极作用近似下二次谐波的产生是禁戒的。然而,在同样的近似下,如果对这类介质施以直流电场,则二次谐波产生是允许的[1]。这种效应被称为电场感应二次谐波,其实质是一种三阶混频过程,并可由以下的非线性电极化强度分量所表征,式中,E和E(ω)分别为所施加的dc场和入射基波电场。
相对于具中心对称或者各向同性介质而言,在偶极作用近似下二次谐波的产生是禁戒的。然而,在同样的近似下,如果对这类介质施以直流(dc)电场,则二次谐波产生是允许的[1]。这种效应被称为电场感应二次谐波(EFISHG),其实质是一种三阶混频过程,并可由以下的非线性电极化强度分量所表征,
式中,E(0)和E(ω)分别为所施加的dc场和入射基波电场。假设两种场具有相同的(沿x轴)偏振方向,则式(4-42)可简化为如下的标量形式:
式中,(0,ω,ω)=(0,ω,ω)为表征该过程的介质有效三阶非线性极化率系数。对由相同极性分子组成的液体样品而言,这一系数可为[60~62](www.xing528.com)
式中,N为单位体积内的分子数,f为局部场修正因子,γe(0,ω,ω)为单个分子源自电子云畸变的平均三阶极化率,kB为玻尔兹曼常数,T为绝对温度,μ0为分子的永久电偶极矩,β(ω,ω)是分子二阶非线性极化率矢量。式(4-44)中右端第一项表示来自电子云畸变机制的贡献,第二项则代表极性分子在直流场作用下部分再取向所导致的贡献。对由非极性分子(μ0=0)或具反演中心(β=0)分子组成的液体来说,第二项贡献为零,但第一项贡献仍然存在。
在此需要指出的是,对非共振液体介质而言,分子三阶极化率对频率组分的色散效应可以忽略,则用EFISHG方法测得的γe(0,ω,ω)值与用THG方法测得的γe(ω,ω,ω)值应近似相等。基于这一考虑,将由前一种方法测得的结果与由第二种方法测得的结果相比较,可以分离出式(4-44)中第二项所给出的贡献,从而可进一步获得有关分子二阶极化率的有用信息[60~64]。
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