通过角动量守恒定律，我们现在已经知道：“合外力矩为零的转动系统，其角动量守恒。”对于角动量“守恒”，我们可以从大小和方向两个方面进行理解：首先，从角动量的表达式l = Jω 看，如果角动量l 守恒，那么转动惯量J 和角速度ω 的乘积就是一个定值，或者说转动惯量J 与角速度ω 成反比，这就是角动量守恒定律的“定量特性”。
根据角动量守恒定律的定量特性，我们可以解释一些生活中常见的现象。比如，每一个花样滑冰运动员都是一个天生擅长旋转的精灵，除了优美的舞姿，点冰旋转跳是必备的动作。然而，在跳起的短时间里，如何快速做出多圈的旋转动作呢？其实，人无论在地面还是空中，都有一定自控旋转极限。在地面起跳前，运动员会尽量伸开手脚，这是为了增加身体的转动惯量，从而在较低的自控旋转速度下，也能获得较大的角动量（l↑=J↑ω）。而当点冰起跳后，在短时间内，运动员旋转的角动量近似守恒。所以，这时运动员又会收起手脚，以减小转动惯量，并在角动量守恒定律的作用下，极大地增加身体的旋转速度（l=J↓ω↑），以保证身体在落地前快速完成旋转动作。其实，不仅是花样滑冰运动，在自由体操以及跳水等比赛中，我们也常常看到运动员在起跳后会抱紧身体。显然，这些运动员也是在利用角动量守恒定律，通过减小身体的转动惯量来增加转动角速度，从而完成滚翻动作。
宇宙中碟状星云的形成也与角动量守恒定律有关。其实，早期的“星云”并不像我们现在所看到的“碟状星云”那样，其只是一团炽热、飘浮的气体。这些气体在万有引力的作用下逐渐收缩、聚集，并开始绕着核心旋转。由于气体所受万有引力的方向总是指向旋转核心，所有旋转气体所受的引力力矩为零，这就使得这些旋转气体满足了“角动量守恒”的前提条件。而随着引力的增大，气体的聚集越来越紧密，就像收起手脚后转速变快的花样滑冰运动员，收紧的气体在减小自身转动惯量的同时，也在角动量守恒定律的作用下使自身的旋转速度增加；而旋转速度的增加又会产生较大的离心力，就像在离心机中被甩向边缘的棉花糖，离心力使星云的旋转平面逐渐拉大，而不受到离心力作用的星云轴向方向却始终在引力作用下收缩，并填补到拉大的旋转平面中去。就这样，星云的旋转平面越来越大，而轴向长度却越来越短，并最终形成我们现在所看到的扁平的“碟状星云”，这便是星云的秘密。
地球阴历月的长短也是由角动量守恒定律所决定的。在广袤的太阳系中，包括地球在内的所有行星都只受到太阳的万有引力（行星间的引力太小，可以忽略不计），因为引力始终指向太阳，也就是转轴，所以行星所受引力的力矩总是为零。因此，太阳系中所有的行星都满足“角动量守恒”的基本条件。又根据开普勒第一定律：“地球绕日运动的轨道是一个椭圆，而太阳始终位于椭圆的其中一个焦点上。”所以地球在做绕日运动过程中，必然有近日点，比如中国的冬至日；也有远日点，比如中国的夏至日。如图3.5 所示，当地球离太阳较近时（中国的秋冬季节），地球绕日运行的距离r 较小，所以地球绕日公转的转动惯量J 较小。根据角动量守恒定律可知：当地球公转的转动惯量J 较小时，地球公转的角速度ω 必然较大，也就是具有较短的阴历月。当然，等到了春夏季节，这种情况将会完全相反。随着地球远离太阳，地球公转的转动惯量J 增大，会导致公转的角速度ω 减小，阴历月也会逐渐变长。我们从图3.5 可以清楚看出：对于北半球的中国而言，小雪到大寒这段节气的时间是最短的，每个阴历月只有29天；而小满到大暑这段节气的时间则相对较长，每个阴历月有31 天。当然了，在澳大利亚所在的南半球，上述情况又会刚好相反。(www.xing528.com)
图3.5 阴历月的长短与角动量守恒定律有关
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