空间有一点电荷q,求与它相距r的点P的电势。根据式(6—17),点P的电势应为
上式积分与路径无关,选择从点电荷q到点P的连线r的延长线作为积分路径,故
式(6—18)表示:在点电荷电场中任意一点的电势,与点电荷的电量q成正比,与该点到点电荷的距离r成反比。当点电荷q为正号时,UP为正值;当点电荷q为负号时,UP为负值。这就是说:当选择无限远处为电势零点时,正点电荷电场的电势恒为正值,负点电荷电场的电势恒为负值。
2.在多个点电荷产生的电场中任意一点的电势
空间有n个点电荷q1,q2,…,qn,求其任意一点P的电势。这时点P的电场强度E等于各个点电荷单独在点P产生的电场强度E1,E2,…,En的矢量之和,所以点P的电势可以表示为
式中,Ei和Ui分别是第i个点电荷qi单独在点P产生的电场强度和电势。
因此,上式表示为在多个点电荷产生的电场中,任意一点的电势等于各个点电荷在该点产生的电势的代数和。电势的这种性质,称为电势的叠加原理。如果第i个点电荷到点P的距离为ri,那么(www.xing528.com)
所以,点P的电势为
3.在任意带电体产生的电场中任意一点的电势
把带电体看成很多很小电荷元的集合体,每个电荷元在空间某点产生的电势,与相同电量的点电荷在该点产生的电势相等。整个带电体在空间某点产生的电势,等于各个电荷元在同一点产生电势的代数和。所以,式(6—19)中的求和可用积分号代替,即
式中,r是电荷元dq到所讨论的点P的距离。
在处理具体问题时,可以根据电荷在带电体上的分布情况,分别引入电荷体密度ρ、电荷面密度σ和电荷线密度λ。这时,式(6—20)可分别写为
计算电势时,如果已知电荷的分布,尚不知电场强度的分布,总可以利用式(6—21)至式(6—23)直接计算电势。对于电荷分布具有一定对称性的问题,往往先利用高斯定理求出电场的分布,然后通过式(6—17)计算电势。
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