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光的相干性概述-《大学物理》成果

时间:2023-10-22 理论教育 版权反馈
【摘要】:在所观测的时间内由此得即式(5—1)表明两束光重合后的光强等于两束光分别照射时的光强I1和I2之和,把这种情况称为光的非相干叠加。图5—1光的干涉现象综上所述,我们把能产生相干叠加的两束光称为相干光,相干叠加必须满足振动频率相同、方向相同、相位差恒定的条件。只有从同一光源的同一部分发出的光,通过某些装置进行分束后,才能获得符合相干条件的相干光。

光的相干性概述-《大学物理》成果

在讨论机械波时已知两列波相遇发生干涉现象的条件:振动频率相同、振动方向相同和相位差恒定。但实验发现,从两个独立的同频率的单色普通光源发出的光相遇,却不能得到干涉图样,下面对此做一简单的分析。

设两个振动方向相同、频率相同的单色光在空间某一点相遇,它们的光矢量的大小分别为

E1=E10cos(ωt+φ10),E2=E20cos(ωt+φ20

叠加后合成的光矢量的大小为E=E1+E2。从而合成光矢量的量值为

E=E0cos(ωt+φ0

式中

在观测时间内,平均光强I正比于E2的时间平均值,即

如果这两束同频率的单色光分别由两个独立的普通光源发出的,由于光源中原子或分子发光的独立性和随机性,两光波间的相位差Δφ也将随机地变化,并等概率地取0~2π的所有值。因此。在所观测的时间内

由此得

即(www.xing528.com)

式(5—1)表明两束光重合后的光强等于两束光分别照射时的光强I1和I2之和,把这种情况称为光的非相干叠加。

如果这两束光来自同一光源而使它们的相位差始终保持恒定,则其合成后的光强为

此时cos(φ2010)将不随时间而变,被称为干涉项,这种情况称为光的相干叠加。

由式(5—2)可知,由于两光束间存在着相位差,合成后的光强不仅取决于两束光的光强E1和E2,还与两束光之间的相位差Δφ有关。当两束光在空间不同位置相遇时,由于在这些位置离光源的距离不同,因此其相位差Δφ也将不同,在空间各个不同点处的光强将发生连续变化,即光强在空间重新分布。

当Δφ=±2kπ(k=0,1,2,…)时,,在这些位置光强最大,称为干涉相长。当Δφ=±(2kπ+1)(k=0,1,2,…)时,,在这些位置光强最小,称为干涉相消。如果I1=I2,那么合成后的光强为

光强I随相位差△φ的变化情况,如图5—1所示,这就是光的干涉现象。

图5—1 光的干涉现象

综上所述,我们把能产生相干叠加的两束光称为相干光,相干叠加必须满足振动频率相同、方向相同、相位差恒定的条件。只有从同一光源的同一部分发出的光,通过某些装置进行分束后,才能获得符合相干条件的相干光。在实验中,为了获得明显清晰的干涉现象,参与叠加的两束光除了要满足上述相干条件外,两束光的强度也不能相差太大。

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