在运动过程中,每一时刻介质的每一点都有一个由以下热力学量定义的确定状态:压力p、密度ρ或比容v、温度T、熵S、内能e或比焓h等,所有的热力学量中只有两个是独立的,任何一个热力学量都可以由另外任意两个热力学量表示。热力学中基本的状态函数,除热状态方程中有关的变量外,还有内能、焓、熵、自由能、自由焓等。热完全气体状态方程已在前文阐述。本节将列出状态函数内能和焓的表达式,并推导出熵和自由焓的表达式。由于这些基本的状态函数都涉及比热,因此在本节列出比热的关系式。
2.2.3.1 内能
内能是指系统内气体分子热运动的能量、分子间相互作用的能量和分子内部的能量(包括粒子能量)的总和;均匀系统的内能在一般情况下是两个独立的状态变量的函数,因此内能是一种状态函数,是构成其他状态函数的一个参变量。
对于一般的热状态方程,有
对于理想气体有
2.2.3.2 焓
对于一般的热状态方程,有
对于理想气体,有
2.2.3.3 比热和比热比
对于一般的热状态方程,有
将理想气体的状态方程式(2-1-7)代入上式得
根据比热比γ的定义γ=cp/cv,上式可改写为
对于理想气体,内能是由分子的平动能和转动能组成的,根据统计物理中的能量按分子运动自由度等分的原理,可以得出
2.2.3.4 熵
先推导对应一般热状态方程的熵函数。
熵的全微分方程为
将式(2-2-49)代入式(2-2-24),将其改写成v和T的函数,则有
由热力学关系可得e=e(T,v),则有
联立式(2-2-50)和式(2-2-51),由d T的系数相等可得(www.xing528.com)
将式(2-2-38)代入式(2-2-49),可得
同理可导出
式(2-2-53)和式(2-2-54)就是熵函数的一般表达式。
对于理想气体:cv=cv(T),cp=cp(T),Pv=RT,则有
积分得
将式(2-3-45)和式(2-3-46)分别代入式(2-3-57)和式(2-3-58),并结合理想气体状态方程,最后可得
或
或
根据热力学第二定律的表达式[式(2-2-23)],有
对于绝热可逆过程,上式应取等号,且Δq=0,由此得
这表明,封闭系统的绝热可逆过程是等熵过程。
由前文中熵函数的表达式,可得出等熵关系。
对于一般的热状态方程,从式(2-2-53)和式(2-2-54)可得
热完全气体是指满足理想气体状态方程的气体,且其内能、焓、比热容为温度的函数。对于热完全气体,从式(2-4-55)和式(2-4-56)可得
热完全气体则是指比热容与比热比为常数的热完全气体。对于热完全气体,有如下等熵关系:
或
或
或
免责声明:以上内容源自网络,版权归原作者所有,如有侵犯您的原创版权请告知,我们将尽快删除相关内容。