无透镜傅里叶变换全息图(Lensless FTH)应用了菲涅耳衍射与傅里叶变换之间的关系,记录光路如图5.5.4所示。用平行光照明物体,物体与参考点源位于同一平面内,在距离z处放置记录介质。根据菲涅耳衍射的傅里叶变换表达式(2.4.11),在全息底片平面上的物光分布可以写成
图5.5.4 无透镜傅里叶变换全息图记录光路
式中
参考光在全息底片平面上的光场可写成
忽略其中的常位相因子,可写成
从而在记录平面上,物光与参考光叠加后所产生的曝光强度为
由于物光与参考光中的二次位相因子在曝光强度表达式中相互抵消,故在上式中已不再有与x、y有关的二次位相因子。这就是可以省去透镜记录傅里叶变换全息图的原因。
无透镜傅里叶变换全息图可以用发散球面波重现,也可以用会聚球面波重现。当用发散球面波照明重现时,设光源与全息图的距离为zP,则由式(5.5.12)和式(5.5.14)知,代表原始像的项为
上式与式(5.5.12)相比较,除少一个位相倾斜因子外,还多一个位相因子exp,把它与薄透镜的透过率公式(3.1.4)相比较,可以看出这后一位相因子的作用相当于一个焦距为f的透镜,并满足关系式:(www.xing528.com)
其放大率为M=。因为z和zP均为负值,故根据z和zP的关系可决定重现像的大小如下:
①当z>zP时,M>1,f<0,可得到放大的虚像;
②当z<zP时,M<1,f>0,可得到缩小的虚像;
③当z=zP时,M=1,f=∞,像与物大小相同,在点(0,b)处得到一个原始像,是正立虚像。如图5.5.5所示。
图5.5.5 无透镜傅里叶变换全息图重现光路之一
与共轭像有关的第4项为
类似于对式(5.5.15)的分析可知,在与原始像对称的点(0,-b)处可得一共轭像,是倒立虚像。其放大率M与分析原始像的规律相同,取决于zP与z的关系。
当用会聚球面波重现时,如图5.5.6所示,全息图置于透镜后方,用平行光照明,透镜的作用是对衍射光进行一次傅里叶变换,使在透镜的后焦面上产生两个实像,对称地位于透镜焦点两侧。
图5.5.6 无透镜傅里叶变换全息图重现光路之二
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