若对孔径∑采取具体的照明方式并选定了具体的格林函数后,基尔霍夫衍射公式会有更具体的积分表达式。首先注意到从孔径到观察点的距离r01通常远长于光波长,因而,式(2.2.9)中第二式遂变成
将上式及式(2.2.6)代入公式(2.2.16),得到
现假设孔径是由位于P2点处的点源所产生的单色球面波照明的,P2与P1点的距离为r21(见图2.2.3),则
图2.2.3 单色点光源照明孔径
式中,A为入射光在距点光源单位距离处的振幅。同样也有k≫,故仿照式(2.2.17)有
于是,式(2.2.18)化为
上式称为菲涅耳-基尔霍夫衍射公式。下面对这个公式做一些讨论。(www.xing528.com)
①由此式可以看出,点光源位置与观察点位置是对称的。若将同一个点光源与观察点位置互换,所产生的衍射效果相同。这一结论称为亥姆霍兹互易定理(Helmholtz’s Reciprocity Theorem)。
②如果把式(2.2.20)改写成
其中
则可把式(2.2.21)解释为惠更斯-菲涅耳原理,即P0点的光场是由孔径内的无穷多个虚设的次级点源产生的,P1点的次级波源的振幅U′(P1)正比于投射到P1点上的波的振幅,但与惠更斯-菲涅耳公式(2.1.1)相比较可知
从而看出:
(a)惠更斯-菲涅耳公式中的倾斜因子K(θ)有了具体的形式。若P0点在与入射方向相同的一侧,且在近轴近似条件下,则cos(n,r01)=cos(n,r21)≈cos180°=-1,这时K(θ)=0,在这一方向上不存在波面。由此解释了“倒退波”是不可能的,这一结果解决了惠更斯-菲涅耳原理的不足。
(b)基尔霍夫衍射公式中出现了,这表明孔径∑上任一点的子波波源的振动位相比光源直接传到衍射场中P0点振动的位相要超前,但实验观察到的都是衍射花样的强度分布,而且人们关注的是相对强度分布,故公式中出现或不会影响理论与实验结果的一致。这就说明了为什么用惠更斯-菲涅耳原理处理衍射问题基本上是正确的。
附带指出,式(2.2.20)和式(2.2.21)虽然假设了孔径∑是在点光源照明情况下导出的,但是可以证明,对于更普遍的孔径照明情况,衍射公式也是成立的。因为任意的照明情况总可以分解为无穷多点源的集合,而由于波动方程的线性性质,可以对每个点源应用衍射公式。
免责声明:以上内容源自网络,版权归原作者所有,如有侵犯您的原创版权请告知,我们将尽快删除相关内容。