在Dirac引入δ函数20多年后,其严格的理论才由L.施瓦茨发展起来。这里不加证明,仅列出δ函数的几个基本性质。
1.筛选特性(Sifting Property)
若函数f(x,y)在(x0,y0)点连续,则有
δ函数的这一性质使我们在分析线性系统时,几乎可以把一切函数都分解成δ函数的线性组合,而每一个这样的δ函数都产生它自己的脉冲响应。
2.可分离变量(Separable Variable)
在直角坐标系下,有
而在极坐标系下,相应的表达式为
式中,r与r0分别是相应于点(r,θ)和点(r0,θ0)的矢径,并且
同时
3.乘法性质(Multiplication)
设函数f(x,y)在(x0,y0)处连续,则有
推论:
①f(x,y)δ(x,y)=f(0,0)δ(x,y)
②δ(x,y)δ(x-x0,y-y0)=0(x0≠0,y0≠0)
③δ(x,y)δ(x,y)无定义
4.坐标缩放(Scaling)
式中,a、b为任意实常数。
推论:
故δ函数是偶函数。
5.积分形式(Integration)
式(1.2.14)表明:δ函数可以由等振幅的所有频率的正弦波(用余弦函数表示)来合成,换言之,δ函数可以分解成包含所有频率的等振幅的无数正弦波。这一概念对于理解某些光学现象是很重要的。式(1.2.14)和式(1.2.15)的证明留待本章习题中进行。
*6.微分形式(Differentiation)(www.xing528.com)
引入符号δ(1)(x)=,则有
式中,f(x)有界且在x=0处可微。
为了证明式(1.2.16a)和式(1.2.16b),可以采用δ函数的序列表达形式,例如,令
容易证明该函数序列满足δ函数的定义式(1.2.2):
并由积分公式[1],有
令ξ=Nx,则有
现在对式(1.2.17)取导数,有
并注意到(x)为奇函数,式(1.2.16b)便得证。
对于式(1.2.16d),进一步,令δ(m)(x)=,则对δ(x)的m阶导数有
式中,f(x)有界且在x=0处至少可微m次。
现在对式(1.2.18b)证明如下。
首先,仿照式(1.2.2)将δ函数定义为普通函数序列的极限,即令δ(x)=,且gN(x)至少可微m次,并定义
因为式(1.2.18b)中f(x)有界且在x=0处至少可求导m次,于是按照分部积分法,有
由gN(x)与f(x)的性态可知
故
依此类推可得
重复上述过程,最后有
为了证明式(1.2.18c),取检验函数φ(x),可以写出
再由式(1.2.18b),上式可化为
得证。
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