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MgZnO紫外光电探测器的变温响应特性研究

时间:2023-07-02 理论教育 版权反馈
【摘要】:图227给出了MgZnO样品的X射线衍射图。这表明MgZnO薄膜的生长是以c轴方向为择优取向的。图229给出了MSM结构Mg0.10Zn0.90O紫外光电探测器在暗场条件下的I-V特性曲线。器件的紫外光和可见光抑制比大于5个数量级,这是目前所报道的MgZnO紫外光电探测器紫外光与可见光抑制比的最大值。图2-30 Mg0.10Zn0.90O紫外光电探测器在85 K和325 K条件下的光响应谱线那么,是不是温度越低,响应度越高呢?图2-31 Mg0.10Zn0.90O紫外光电探测器在不同温度下的响应度图2-32 响应度随温度变化的机制模型图

MgZnO紫外光电探测器的变温响应特性研究

为了获得高质量的MgZnO薄膜,我们采用由英国VG公司的分子束处延(MBE V80H)设备改造而成的等离子体辅助的分子束外延设备(P-MBE),将其中一束源炉改造成气源,气源利用射频源(Oxford HD 25型)将气体激活成为激发态原子和离子。生长过程中,衬底采用c面Al2O3,经丙酮甲醇脱脂后,用去离子水冲洗,用高纯氮气吹干,再在H2SO4:H3PO4=3:1的混合液(160℃)中腐蚀15 min,然后用去离子水冲洗,用氮气吹干后,将衬底固定在钼托上放入高真空的预处理室内加热至800℃,除气30 min后再移入生长室。生长时纯度为99.9999%的Zn源和Mg源,束流确定在5×10−5 Pa,纯度为99.9999%氧气压力为3×10−3 Pa,射频等离子体功率为300 W,由无油分子泵与干泵维持生长室真空。

图2−27给出了MgZnO样品的X射线衍射图。从图中可以看出,只观测到了位于34.80°和41.68°的两个衍射峰,前者为MgZnO(002)衍射峰,而后者为Al2O3的(006)衍射峰。这表明MgZnO薄膜的生长是以c轴方向为择优取向的。从图中可以看到MgZnO(002)衍射峰明显是由两个衍射峰组成。其中最强的衍射峰来自Cu Kα1的衍射,后者则来自Cu Kα2。为了进一步表征其晶体质量,我们对其进行了Gauss曲线拟合,得到的衍射峰半高宽仅为0.05°,说明样品具有较高的结晶质量。

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图2-27 采用MBE法制备的MgZnO合金薄膜的X射线衍射谱

ZnO基材料的一个典型的特性就是有一个陡峭的紫外光吸收边,并且吸收边随着Mg的掺入逐渐蓝移,经EDS能谱测试得到其Mg的组分为10%,从图2−28中明显可以看到其位于362.6 nm处有陡峭的吸收边。带隙能量为3.42 eV,这与所测得的近带边发光峰位相一致,并且没有观测到样品位于深能级处的发光。

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图2-28 Mg0.10Zn0.90O合金薄膜的室温发光及吸收谱

在制备高质量Mg0.10Zn0.90O薄膜样品的基础上,采用传统光刻和湿法腐蚀的方法,用Au作为金属电极,制备得到了指宽为5 μm,指间距为5 μm,指长为500 μm的平面MSM叉指结构。为了使金属与半导体形成良好的欧姆接触,我们把器件放在真空为1×10−4Pa的真空室内,进行温度为600℃,时间为10 min的热退火处理。图2−29给出了MSM结构Mg0.10Zn0.90O紫外光电探测器在暗场条件下的I-V特性曲线。从图中可以看到I-V曲线呈现良好的欧姆特性。在5 V偏压下,器件的暗电流为5 μA。

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图2-29 Mg0.10Zn0.90O紫外光电探测器在暗场条件下的I-V特性曲线(www.xing528.com)

图2−30为MSM结构Mg0.10Zn0.90O紫外光电探测器在85K和325K条件下的光响应谱线。在测试温度为85 K,工作电压为5 V的条件下,器件响应峰值的位置位于348 nm,光响应度大小为40 A/W。在360nm处有陡峭的截止边,这与图2−28中的室温吸收谱362.6 nm相一致。器件的紫外光和可见光抑制比(R348 nm/R400 nm)大于5个数量级,这是目前所报道的MgZnO紫外光电探测器紫外光与可见光抑制比的最大值。在测试温度为325 K的条件下,器件响应度为15 A/W,相比于85 K的测试温度,响应度明显减少。需要指出的是,在温度为325 K的条件下,器件响应峰值的位置为354 nm,红移了6 nm,其原因将会在下一节讨论。此外,器件的紫外光和可见光抑制比(R354 nm/R400 nm)仅大于2个数量级,光响应截止边出现了明显的拖尾现象。如上结果中,器件的性能在低温时表现出了较好的探测性能,主要是薄膜内部的缺陷被大量抑制,不容易被激活,表现出低温时晶体的质量要好于高温。因而器件产生的光生载流子不容易被复合,呈现较好的探测性能。

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图2-30 Mg0.10Zn0.90O紫外光电探测器在85 K和325 K条件下的光响应谱线

那么,是不是温度越低,响应度越高呢?我们对器件进行了不同温度的响应度测试,如图2−31所示。从图中可以看出,随着温度由85K升高至225K,其响应度迅速下降,之后响应度有一定的增加(225~325K),但是增加的比较缓慢。显而易见,85K时,器件的响应度呈现最大值,当温度为225K时,器件的响应度最小,并不是先前我们所预想的325K。这主要是由于俘获中心随温度变化的原因造成的,为了解释这种现象,我们建立一个简单的机制模型图,如图2−32所示。在温度较低的情况下,样品中的各种缺陷包括俘获中心很大一部分被冻结,因而价带被激发的电子直接从价带顶跃迁到导带底,很少被俘获。随着温度的升高,俘获中心被激活,因而部分电子会被俘获,这就造成了响应度随着温度的升高反而下降。但随着温度的进一步升高,被束缚的电子获得了足够高的能量而脱离俘获中心的束缚,而跃迁到导带,进而造成了响应度随着温度的升高会有一定的升高。

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图2-31 Mg0.10Zn0.90O紫外光电探测器在不同温度下的响应度

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图2-32 响应度随温度变化的机制模型图

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