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铁电体的临界性质探究

时间:2023-07-02 理论教育 版权反馈
【摘要】:例如,图6-21为铁电体罗息盐的平衡状态图。钛酸钡、PZT等铁电体即属于这一类。铁电体中自发极化的突变引起介电常数显著变化,尤其在居里点处。晶粒大小也会影响铁电体的行为。图6-24 极细晶粒BaTiO3的铁电行为3.反铁电—铁电相变反铁电晶体含有反平行排列的偶极子,PbZrO3的反铁电相结构如图6-25所示。

铁电体的临界性质探究

1.环境因素对铁电体性质的影响

外部条件(电场应力、温度、压力)的变化,可以引起铁电体极化强度Ps的变化。例如,图6-21为铁电体罗息盐的平衡状态图。由图可见,在常压下,它有两个居里点,一是24℃称上居里点,另一个是-18℃(或-20℃)称为下居里点,在两者中间的温度范围内属于铁电体。铁电体相变按自由能变化来分,可分为两类,即一级相变和二级相变。一级相变时,比热容会发生突变,伴随着有潜热产生,自发极化在居里点处突然下降为零。钛酸钡、PZT等铁电体即属于这一类。二级相变只呈现比热容大的改变,无潜热发生,自发极化逐渐变为零,硫酸三甘肽(TGS)、LiTaO3铁电体属于这一类。图6-22a、b分别为它们的自发极化强度与温度的关系曲线。

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图6-21 罗息盐相图

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图6-22 自发极化强度与温度的关系

a)钛酸钡 b)硫磺三甘肽

钛酸钡的自发极化强度Ps与温度的关系可由实验得出。120℃以上晶体为立方晶系,无自发极化;120~5℃为四方晶系,自发极化沿c轴[001]方向;5~-80℃为斜方晶系,自发极化沿[011]方向;-80℃以下为菱形结构,自发极化沿[111]方向。铁电体中自发极化的突变引起介电常数显著变化,尤其在居里点处。单畴BaTiO3晶体的介电常数与温度的关系如图6-23所示。

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图6-23 单畴BaTiO3晶体的介电常数与温度的关系(弱场下)

2.成分、晶粒大小、尺寸因素的影响

铁电体居里温度是由材料成分决定的,不同元素在同一铁电体中对Tc的影响是不同的,Pb2+、Sr2+、Ca2+、Cd2+皆可取代BaTiO3中的Ba2+形成钙钛矿型固溶体,其Tc是不同的。同样Sr4+、Hf4+、Zr4+、Ce4+、Th4+可置换Ti4+形成铁电体,其Tc也不同。(www.xing528.com)

晶粒大小也会影响铁电体的行为。一般情况下晶粒愈大,其压电性(如d33)值愈高。图6-24表示了极细小的晶粒的BaTiO3在120℃的相变,与6-23图比较可见,单晶体相变十分尖锐,而在图6-24中的1~2μm晶粒的铁电体,相变随温度的变化是逐渐加强的;在极细晶粒情况下(0.2μm),晶粒结构尺寸和钛离子平衡位置间没有或很少有固定的取向关系。因此,在极细晶粒中畴取向是随意的,这种随意性趋于增宽铁电相变的温度范围。

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图6-24 极细晶粒BaTiO3的铁电行为

3.反铁电—铁电相变

反铁电晶体含有反平行排列的偶极子,PbZrO3的反铁电相结构如图6-25所示。图中箭头方向代表了Pb2+离子相对于O2-离子晶格的位移方向,结果在一个正交的晶胞中(实线画出了一个正交晶胞的范围),形成了两个方向相反而偶极矩相等的偶极子亚结构,也就是P1=P2。那么,晶体净极化强度为零。在每个亚晶格结构中,当温度高于Tc时,极化强度P→0。由于其特殊的偶极子排列,其电滞回线也较特殊,如图6-26所示。

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图6-25 PbZrO3的反铁电相结构

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图6-26 PbZrO3的双电滞回线

反铁电相的偶极子结构很接近铁电相的结构,能量上的差别很小,仅是每摩尔十几焦耳。因此,只要在成分上稍有改变,或者加上强的外电场或者是压力,则反铁电相就转变为铁电相结构。具体实例就是PbZrO3中的Zr为7%的Ti所取代,形成Pb(Zr,Ti)O3系统,相结构就从反铁电相变成铁电相。

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