【摘要】：将这种修正后的磁特性记做，即饱和电抗器双铁心的实用交流磁特性模型。图11.9实用交流磁特性模型＝Hk＝0；Hk＞0显然，饱和电抗器双铁心交流磁特性模型或的图形均具有幅对称性，B 或^B 均为Hac的单调增单值奇函数。
在11.4.1里假设磁力线均在铁心里形成闭路是一种理想化的假设，在饱和电抗器铁心饱和度不太深的情况，基本符合实际。
11.4.2.1 实用磁特性模型
在第11.3节已经提到， “铁心进入深饱和状态后，相当一部分磁通将成为散磁或漏磁，在饱和电抗器铁心的周边经由空气，形成磁力线通路，”因此，在进入深饱和状态以后上述理想化的假设不再成立，磁路长度lc和铁心有效截面积Sc都将随铁心的瞬时饱和程度的不同而异。一般说来，在Ik≠0时，铁心a和b 的瞬时饱和程度并不相同。因此，lc，a≠lc，b，Hk，a≠Hk，b，Hac，a≠Hac，b，Sc，a≠Sc，b，而且它们都是相位角θ的周期函数。
注：在等效情况的箭头图里，认定lc和Sc不变化，仍然是理想情况下的数值。
需要指出：既然实用交流磁特性模型是与漏磁相关的，而漏磁又与铁心结构形式相关，所以，实用交流磁特性模型亦与铁心结构形式（松耦合还是紧耦合，铁心窗口高宽比等）相关，不像理想交流磁特性模型那样仅仅取决于铁心材料。
（a）Hk＝0；（b）Hk＞0
11.4.2.3 实用交流磁特性模型的获取
因为涉及铁心内外电磁场的分布，所以，准确获取实用交流磁特性模型并不是一件容易的事情。
计算饱和电抗器深饱和时交流绕组的电感，可以用以下方法，即按照理想磁路计算，计算式为
式中：lc、Sc均为常数；空气磁导率μair＝4π×10－7H/m。
按照磁路深饱和的情况，计算式为
利用它对已投运的若干磁控软起动用饱和电抗器的L02作计算。结果表明，L02/L01≫1。比值L02/L01计算结果见表11.2。
表11.2 L02/L01计算结果
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