【摘要】：但实际上每次测量上很难保证起始位置位于0点处，从而导致和零光程差之间存在ε的误差，公式如下表示：被称为相位误差，相位误差最直接的后果就是无法得到对称的干涉图。相位矫正的方法有很多种。常用的相位误差校正方法主要有Mertz乘积法以及Forman卷积法以及Connes绝对值法等。一些研究认为通过改进该系统干涉仪的结构引入过零采样并利用Mertz乘积法进行修正可以去除了原复原谱畸变产生的负峰，且旁瓣得到明显抑制。
理论上干涉图应该是完全对称的，这就要求对称中心位于零光程差处。由于没有办法获得无限长的干涉仪，所以希望所取积分的区间位于[0，L]之间，L为仪器的最大光程差。但实际上每次测量上很难保证起始位置位于0点处，从而导致和零光程差之间存在ε的误差，公式如下表示：
被称为相位误差，相位误差最直接的后果就是无法得到对称的干涉图。在红外线气体分析仪器中，在其电路中增加了电子滤波器以消除高频噪音，但同时会导致干涉图中的所有的余弦分量相位相对滞后，是产生相位误差最主要的原因。
相位矫正的方法有很多种。常用的相位误差校正方法主要有Mertz乘积法以及Forman卷积法以及Connes绝对值法等。其中，Mertz乘积相对来讲是使用得比较多的，它要求实现短双边采集，也就是“从光程差－Δ的位置开始采样干涉光强，直到可实现的最大光程差。而后对－Δ到＋Δ的短双边干涉图下求得相位修正函数，再将相位修正函数应用到整个干涉图计算修正相位误差的复原谱”[8]。(www.xing528.com)
一些研究认为通过改进该系统干涉仪的结构引入过零采样并利用Mertz乘积法进行修正可以去除了原复原谱畸变产生的负峰，且旁瓣得到明显抑制。能够很好地降低相位误差对系统性能的影响，能够有效地提高系统的光谱探测性能，所得复原光谱的质量有很大程度的提高[8][2][4]。
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