熔断体的保护特性是指熔断时间与电流的关系曲线。当熔断体通过的电流越大,则熔断的时间越短。反之,电流越小,则熔断时间越长。为了进一步研究它们的关系曲线可以通过发热理论来分析和推导。
熔体的熔断时间主要由弧前时间和燃弧时间两部分组成。熔体的熔化时间可以从图11-5所示的各个阶段时间来表示:t1为从起始温度到熔化点的时间,tm为熔化期内的时间,t2为从金属完全熔化到汽化点的时间,tv为开始局部汽化到全部汽化的时间。
1.从起始温度到熔化点的时间计算
图11-5 熔体的熔断过程
设i和r分别为通过熔体的电流和熔体的电阻,γ为熔体单位体积的热容量,V为熔体材料的体积;于是熔体的温升τ对时间的变化可用下列微分方程式表示:
把熔体的体积和电阻用熔体的长度l,截面积A和电阻率ρ来表示,上式便可写成下列形式:
因为电流密度,所以上式可简化为
如果将该方程式移项整理,得
由于电阻率ρ随着温度接近于线性规律变化,用ρ0表示在20℃时的起始电阻率,α表示电阻温度系数,即
ρ=ρ0(1+ατ)
通过将上式微量变化,并进行积分得
若知道熔体材料的有关参数,包括材料的熔点τm,就可计算出从起始温度到熔化点的时间。
2.熔化期内的时间计算
当熔体的温度达到熔点时,熔体就开始变成液态,但全部熔化需要一些时间。
设熔体的体积dV是在时间dt内变成液态的。令h为熔体材料单位体积的熔化潜热,因此熔体熔化体积与时间的关系可由下列微分方程式表示:
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全部熔化时间为
再进行分解,得
式中 l——熔体的长度;
A——熔体的截面积;
ρ——熔体的电阻率。
由于熔化金属在熔化温度时的电阻率要比未熔化时的大得多,因此需要引入熔化期内的平均电阻率ρm(ρm=2/(1/ρ1+1/ρ2)),ρ1为熔化点时固态金属的电阻率,ρ2为在汽化点时液态金属的电阻率,再将上式整理得
在已知电流变化的条件下,经过积分就可以计算出熔化期内的时间。
3.从金属完全熔化到汽化点的时间计算
液态金属在短时间内仍保持它原有的形状,因此电流可以继续通过熔体对它加热,同时熔体的电阻率按液态金属电阻率ρ2成线性规律变化,即
ρ=ρ2(1+βτ2)
式中 β——液态金属的电阻温度系数。
将γ/ρdτ=J2dt代入上式,进行积分得
上式的求解必须知道汽化点和熔化点间的温度差τ2v。
为求解从起始温度到汽化点瞬间的时间,可将原先的时间计算进行相加,即有
式中 C——材料常数。
熔体的完全汽化也是需要一些时间的,在此期间需要供给一定的汽化潜热,至于熔体的具体汽化时间的计算是比较困难的,因为在汽化的后期可能发生金属气体压力下的爆炸和伴随产生电弧,但从整个熔断时间来考虑,可忽略不计。
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