【摘要】:在2.3.3节所述的激光等效重离子LET值计算分析中,激光在硅材料中的传播和吸收是基于线性过程。很明显,当对半导体的有限敏感层深度范围内积分时,产生的载流子总量比线性情形下产生的载流子总量少,这是因为两个光子才能产生一电子-空穴对。如果波长小于0.85 μm,这些效应通常在硅材料中被忽略,但对于接近带隙波长而言,这些效应对产生率的形状有重要贡献。
在2.3.3节所述的激光等效重离子LET值计算分析中,激光在硅材料中的传播和吸收是基于线性过程。实际上,激光在硅材料中的传播和吸收存在非线性效应(如双光子吸收过程),值得指出的是,在计算分析电子-空穴对产生率模型中应包括一些非线性效应,如至少在激光能量达到一定强度下,应考虑硅材料中双光子的非线性吸收过程。例如,对于缓慢发散的光束,非线性双光子吸收机理(在与超快激光脉冲有关的高激光脉冲强度下,或者使用近带隙的波长时,可以出现双光子吸收)可用于分析性描述。在这种情况下,脉冲激光诱发的电子-空穴对产生率的描述如下:
式中,β为非线性吸收系数,非线性吸收机理对产生率的贡献由rTPA系数决定。在表面附近,双光子吸收(TPA)机理使线性模型的产生率增加。很明显,当对半导体的有限敏感层深度范围内积分时,产生的载流子总量比线性情形下产生的载流子总量少,这是因为两个光子才能产生一电子-空穴对。(www.xing528.com)
其他效应如激光穿过器件结构,吸收系数随掺杂浓度的变化也能逐步地进行理论分析。自由载流子通常通过总量子效率系数(也取决于器件结构)建模。然而,对更为复杂的效应,如自吸收效应(如脉冲尾部被脉冲前部产生的载流子吸收)的严格处理使数字化方法成为必要。如果波长小于0.85 μm,这些效应通常在硅材料中被忽略,但对于接近带隙波长而言,这些效应对产生率的形状有重要贡献。
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