介绍可压缩流动FLOTRAN分析

可压缩流动是流体密度变化不能忽略的流动。其实流体都具有程度不同的可压缩性，在流动中，流体速度变化必伴随压强变化，而压强变化又引起密度变化。液体的压缩性很小，流动中的压强变化不足以引起明显的密度变化（水下爆炸、水击等情况除外），因而液体流动一般都属于不可压缩流动。

气体流动中的密度变化可按欧拉方程分析

dρ/ρ=-2Madv/v

式中，Ma是马赫数；ρ、v分别是密度和速度。

若Ma很小，则密度变化可以忽略，属不可压缩流动范畴。若Ma不很小，如大于0.3，则密度变化不可忽略，属可压缩流动。在不可压缩流动中，流动参数通常仅为速度和压强；但在可压缩流动中，还须增加密度，并伴随温度。变量增加了，控制方程的数目和求解的复杂性也增加了。可压缩流动按马赫数大小可分为亚声速流动（Ma=0.3～0.8）、跨声速流动（Ma=0.8～1.2）、超声速流动（Ma=1.2～5.0）和高超声速流动（Ma>5.0）。高速飞行器和航天器的飞行马赫数大多远超过0.3，其绕流问题都必须按可压缩流动的理论处理。(www.xing528.com)

由于存在湍流，可随意激活可压缩算法。实际上对于所有的可压缩分析都应激活湍流（尽管原则上对于高马赫数，雷诺数肯定能在线性范围内）。当马赫数低到0.3时可能在不可压缩和可压缩算法的结果（压力、密度、速度分布）中存在差异。当马赫数高达0.7时，差异相当明显。

声速是流体的状态方程及其热力学温度的函数。对于恒定密度的流体来说，声速是无穷大的。对于理想气体，不管是否使用了不可压缩或可压缩求解算法，关系式均为

式中，R为通用气体常数；γ为比热容之比（C_p/C_v）；T为热力学温度。

对于2-D可压缩分析，推荐使用四边形单元的网格。对于3-D情况，推荐使用六边形单元。