一、辐射方程
任何物体在一定温度下都要辐射电磁波。同时,主动式辐射源通过天线向外也辐射电磁波。当这些辐射的电磁波碰到地面或空中其他物体时,将产生反射、散射、吸收、折射等。
一般认为,外来的电磁辐射以平面波前的形式传播到一平坦的表面时,一部分电磁波被反射或散射;另一部分被吸收,剩下部分透入地下或浅表层。根据能量守恒定律,入射功率Pi的平衡条件是
下标ρ、α、τ分别表示反射、吸收和透射。将上式用Pi归一化得
式中,ρr=Pρ/Pi为反射率;α=Pα/Pi为吸收率;τ=Pτ/Pi为透射率。
如果忽略透入地下的功率,可以得到
根据基尔霍夫(Kirchhoff)定律,物体的发射率等于吸收率,即α=ε,则式(6-3)变为
二、辐射温度模式
辐射计通过观测天线温度的变化而检测目标。因此,计算天线温度是十分重要的。
一个简单的二维模式在计算辐射温度方面是有用的。当接收机接收地面或水面的辐射和目标辐射时,假设此模式已包括了粗糙度、周期结构和电学性质的变化在内的表面函数,则天线附近的辐射温度可表示为
式中,θ为入射角;φ为方位角(认为它的变化不影响测量);Pi为极化(i既表示水平极化也表示垂直极化);Δf为接收机的带宽;ρg为地面反射系数;εg、εat为地面和大气的发射率;ts、tg、tat为天空、地面、大气的真实温度。对简单模式,可认为不随θ改变。
本模式没有包括电磁辐射穿过大气时的吸收效应。如果避开水蒸气和氧的吸收区,假设大气层均无湍流,这种模式在对所观测的地面进行研究和计算时还是有效的。
相应地,当接收天线指向天空,接收天空温度及大气温度时,如果忽略大气衰减,与式(6-5)相对应,在一定条件下,可得天线附近的温度为
式中,ρat(θ)为大气的反射系数;ts(θ)为天空辐射温度。
三、反射率和发射率
以空气与沙漠界面为例分析反射率和发射率与入射角、极化等的变化关系。沙漠的复介电常数为ε=3.2+j0,是实数并且无损耗(理想情况),其真实温度为275K。
根据菲涅耳公式,在水平和垂直情况下,空气和沙漠界面上的电压反射系数(Rv、Rh)的辐值与入射角的关系见图6-5。功率反射系数或反射比为
发射率为
式中,下标h表示水平极化;v表示垂直极化。
根据上述关系得到图6-6和图6-7曲线。
图6-5 空气与沙漠界面电压反射系数与入射角的关系(www.xing528.com)
图6-6 空气与沙漠界面功率反射系数与入射角的关系
从图(6-6)和图(6-7)可得以下几点结论:
(1)当入射角小于40°时,无论是水平极化还是垂直极化,它们的发射系数和反射率随入射角变化较小。
(2)水平极化时,入射角在40°~90°范围内,发射率和反射率变化都较快。垂直极化时,入射角在60°~90°范围内,发射率和反射率变化都较大。
(3)入射角为90°时,发射率为零,反射率为1。
(4)垂直极化时,存在对应的所有入射功率都透入第二种介质的入射角。这个角称布儒斯特角。它的大小视不同材料和波长而异。例如对于水,在10GHz时该角近似为83°。
四、利用辐射差异来识别目标
自然界各种物质的辐射特性都不相同。一般来说,相对介电系数较高或导电率较高的物质发射率较小,而反射系数较大。在相同物理温度下,高导电率材料较低导电率材料的辐射温度低,即较冷。图6-8给出几种物质35GHz时的表面辐射温度。
图6-7 空气与沙漠界面发射率与入射角的关系
图6-8 几种物质35GHz时的表面辐射温度
对于理想导电的光滑表面,如汽车、坦克等,其反射率接近1,它与入射角和极化都无关。利用反射率和发射率的这些差异能识别不同的目标。
1.地面金属目标的识别
为分析方便,假设目标正好充满整个波束,大气衰减忽略不计。当辐射天线扫描到地面时,根据式(6-5)可以计算出天线附近的温度tBg(θ,φ,Pi,Δf)。当天线波束扫描到金属表面时,天线附近的温度为
式中,ρT为金属目标的反射系数。
地面和金属目标的对比度为
把式(6-5)和式(6-9)代入式(6-10),就可以得到地面和地面上的金属目标的对比度ΔtT。因此,检测ΔtT就能识别地面上的金属目标。
2.水面金属目标的识别
识别水面上的金属目标与识别地面上的金属目标类似,可以得到水面与水面上金属目标的对比度ΔtT。
式中,ρw(θ)、εw(θ)、tw分别表示水的反射系数、发射系数和实际温度。同样可以通过检测ΔtT来识别水面上的金属目标。
3.空中金属目标的识别
当天线波束扫描空中金属目标时,利用式(6-6)和式(6-9)可得到天空和天空中金属目标的对比度。
同样可以通过检测ΔtT来识别空中的金属目标。
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