【摘要】：作者感谢Kyoko Ohashi、Li Zhai、Keith Thompson、Jun Zhao、Liang Wang、Hal Ritchie、Bruce Hatcher、Serge Andrefouet、Xiaomei Ji、Jie Chen、Mike Dowd、Serge Desjardins等人对本文的贡献。本研究受到中国水利部948项目办公室、加拿大气候与大气科学基金会和美国国家航空与航天管理局的学科间项目NNG04GO90G及加拿大自然科学与工程研究委员会的资助。一旦水平及垂直涡动混合系数被确定后，6个状态变量即可通过解方程式～式来获得。值得注意的是在计算出状态变量T、S和p后，水体密度ρ可使用方程式来验证。
作者感谢Kyoko Ohashi、Li Zhai、Keith Thompson、Jun Zhao、Liang Wang、Hal Ritchie、Bruce Hatcher、Serge Andrefouet、Xiaomei Ji、Jie Chen、Mike Dowd、Serge Desjardins等人对本文的贡献。本研究受到中国水利部948项目办公室（项目编号200603）、加拿大气候与大气科学基金会（CFCAS）和美国国家航空与航天管理局（NASA）的学科间项目NNG04GO90G及加拿大自然科学与工程研究委员会（NSERC）的资助。
附录A：雷诺平均Navier—Stokes方程
雷诺平均Navier—Stokes方程应用于不可压牛顿流体，在笛卡儿直角坐标系下可表示为：
式中：u，υ，w是东（x）、北（y）及垂直（z）方向上的非湍流流体分量；f是柯氏力参数；ρ是海水密度，是水温（T）、盐度（S）和压力（p）的函数；Km和Kh是垂向涡动黏滞系数和扩散系数；L是非线性平流算子，其定义为：(www.xing528.com)
Dm和Dh是水平拉普拉斯算子，其定义为：
式中：Am和Ah分别是水平涡动黏滞系数和扩散系数。一旦水平及垂直涡动混合系数被确定（或参数化）后，6个状态变量（u，v，w，p，T，S）即可通过解方程式（A1）～式（A9）来获得。值得注意的是在计算出状态变量T、S和p后，水体密度ρ可使用方程式（A5）来验证。
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