多轴应力下的本构方程可表示为
即现时的应变速度
依赖于瞬间应力、应变和温度。式（7-20）忽略了加载历程的影响，若应力或温度变化量不是非常大，则它是一个很好的近似表达形式。在温度一定的条件下，有
即现时的应变速度
依赖于瞬间应力、应变和温度。式（7-20）忽略了加载历程的影响，若应力或温度变化量不是非常大，则它是一个很好的近似表达形式。在温度一定的条件下，有
式（7-21）中右边的函数是应变的减函数，即应变速度随应变增加而减小，因此，式（7-21）称为应变强化理论（strain hardening theory）表达式。
在实际计算时，式（7-21）非常复杂，因此有必要做进一步的简化。经过简化的理论包括时间强化理论和全应变理论，分别用公式表示为
式（7-21）中右边的函数是应变的减函数，即应变速度随应变增加而减小，因此，式（7-21）称为应变强化理论（strain hardening theory）表达式。
在实际计算时，式（7-21）非常复杂，因此有必要做进一步的简化。经过简化的理论包括时间强化理论和全应变理论，分别用公式表示为
当应力恒定时，应变是随着时间的增加而增大的，即产生蠕变。另外，应变保持恒定时，应力一般是随时间的增加而减小的，这种现象称为应力松弛（relaxation），螺钉松动就是应力松弛的例子。以下分析应力松弛规律。
首先将应变分为弹性应变和稳态蠕变应变两部分，即
当应力恒定时，应变是随着时间的增加而增大的，即产生蠕变。另外，应变保持恒定时，应力一般是随时间的增加而减小的，这种现象称为应力松弛（relaxation），螺钉松动就是应力松弛的例子。以下分析应力松弛规律。
首先将应变分为弹性应变和稳态蠕变应变两部分，即
式中：εe=σ/E；εs对应式（7-1）中右端最后一项，将其改写为Bσnt的形式。对式（7-24）微分，有
式中：εe=σ/E；εs对应式（7-1）中右端最后一项，将其改写为Bσnt的形式。对式（7-24）微分，有
设t=0时应力为σ0，求解式（7-25），得到(www.xing528.com)
设t=0时应力为σ0，求解式（7-25），得到
式（7-26）表示的即为应力松弛规律。其中参数B、n等为材料的蠕变参数。所以由材料的蠕变特性可以推测应力松弛特性。需要指出的是，蠕变应变一般远大于弹性应变，而发生应力松弛时蠕变应变与弹性应变的大小在同一数量级。
对于工程应用，稳态蠕变应变速度可表示为
式（7-26）表示的即为应力松弛规律。其中参数B、n等为材料的蠕变参数。所以由材料的蠕变特性可以推测应力松弛特性。需要指出的是，蠕变应变一般远大于弹性应变，而发生应力松弛时蠕变应变与弹性应变的大小在同一数量级。
对于工程应用，稳态蠕变应变速度可表示为
对于不可压缩材料，有ε1+ε2+ε3=0，假定主切应变速度正比于主切应力，有
对于不可压缩材料，有ε1+ε2+ε3=0，假定主切应变速度正比于主切应力，有
由此得到
由此得到
在多向应力作用下，应变和应力均以有效成分代替时，有如下关系：
在多向应力作用下，应变和应力均以有效成分代替时，有如下关系：
式中：n＇是多向应力作用下材料的蠕变参数。根据式（7-29）和式（7-30），常数C可以表示为
式中：n＇是多向应力作用下材料的蠕变参数。根据式（7-29）和式（7-30），常数C可以表示为
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