【摘要】：当导弹置于强电磁脉冲环境下时，电磁波易于经过多种耦合途径进入导弹的内部。对于具有折叠翼的管状发射的导弹来说，弹翼、推进系统等与壳体的连接处必然存在着孔缝和窗口，都为强电磁脉冲提供了耦合途径。图1电磁脉冲波形图2默认的自由场电磁脉冲频谱
目前，大多采用双指数函数形式表达电磁脉冲波形，特点是上升前沿极其陡峭，上升时间一般在数纳秒至几十纳秒左右，持续时间为0.1～1 μs，峰值可达5～10×105 V／m，频谱非常宽，从1～300 GHz。其波形模型可表示为［3，4］
式中：E——电场场强的数值，V／m；
t——时间数值，s。
上述方程中，当Ep＝50 kV／m，a＝4×107 s -1，b＝6×108 s -1时，则入射电磁脉冲波形符合MIL-STD-461E 规定，如图1 所示。
对时域波形作傅里叶变换，可得到频谱：(www.xing528.com)
其频谱特性如图2 所示。从频谱方面看，上升沿陡、脉宽窄、频谱宽，频谱覆盖了从超长波至微波低端的整个频段，这种宽频谱的特性，使得强电磁场易于通过多种途径进行耦合。当导弹置于强电磁脉冲环境下时，电磁波易于经过多种耦合途径进入导弹的内部。一般包括：“前门”耦合，即电磁波通过天线接收形成的耦合；“后门”耦合，即电磁波通过导弹金属壳体上的孔、缝、电缆接头等进入导弹内部形成的耦合［5，6］。对于具有折叠翼的管状发射的导弹来说，弹翼、推进系统等与壳体的连接处必然存在着孔缝和窗口，都为强电磁脉冲提供了耦合途径。
图1 电磁脉冲波形
图2 默认的自由场电磁脉冲频谱
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