【摘要】：图3.13非极化铁电陶瓷PIC-151受到沿3方向压力载荷时场相关的应变关于应力的变化关系，非极化铁电陶瓷PIC-151[17]受到沿3方向恒定压力载荷时蠕变应变关于时间的演化接下来，将3.5.4小节中的理论应用于非极化铁电陶瓷的单向压缩实验。压缩应力从0开始增加，低载荷下铁电陶瓷的响应处于线性范围，但很快出现了非线性现象。此外，子相中极化方向指向负1方向和正1方向的体积分数相同，因此对于整个铁电陶瓷无力电耦合作用。
图3.13 (a)非极化铁电陶瓷PIC-151受到沿3方向压力载荷时场相关的应变关于应力的变化关系，(b)非极化铁电陶瓷PIC-151[17]受到沿3方向恒定压力载荷时蠕变应变关于时间的演化(www.xing528.com)
接下来，将3.5.4小节中的理论应用于非极化铁电陶瓷(PIC151)的单向压缩实验。图3.13(a)描述了计算得到的受到3方向压力时，非极化铁电陶瓷的应力-应变(σ-ε)曲线。压缩应力从0开始增加，低载荷下铁电陶瓷的响应处于线性范围，但很快出现了非线性现象。当载荷到达矫顽场附近(约50MPa)，曲线开始展现出S形状。超过这个范围后，畴变过程减慢并最终回到了线性范围。总体的理论曲线与实验结果相一致。此外，子相中极化方向指向负1方向和正1方向的体积分数相同，因此对于整个铁电陶瓷无力电耦合作用。
这条曲线将被用于在两种应力条件下(σ＝25和50MPa)蠕变过程的初始条件。这两种载荷情况分别对应于σ＜σc和σ＝σc。实验数据与对应时间相关的蠕变计算结果在图3.13(b)中显示。实验结果中的现象能够很好的被理论描述。我们发现，应力作用下铁电陶瓷的蠕变应变也在矫顽场处达到最大。这一现象与电致蠕变行为相一致。二者均可以归因于矫顽场附近额外的畴变行为。
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