【摘要】：以p0表示阀门尚未关闭时阀门前的压强，即正常压强，而p0+ Δp为阀门关闭后的压强，H.E.茹科夫斯基根据动量定理导出水锤压强计算公式。实际上，若m-m上的压强为p0+ Δp，而n-n上的压强为p0，则在Δt时间段内沿管轴方向作用的外力的冲量等于-ΔpAΔt，同时停下来的那层流体的动量变化等于-ρAΔSV0，根据动量定理可得图4-41水锤压强公式用图式和式为水锤压强Δp的计算公式。
当管路阀门突然关闭时，在一无限小的Δt时间内，紧邻阀门的一层流体首先停止流动，如图4-41所示。这一液体层厚度为ΔS，其体积为AΔS，质量为ρAΔS。这层流体在Δt时间内受左面液体作用而压缩，减少厚度，因而空出一部分空间，同时，另外一层流动的流体以速度V0流入这一空间。
以p0表示阀门尚未关闭时阀门前的压强，即正常压强，而p0+ Δp为阀门关闭后的压强，H.E.茹科夫斯基根据动量定理导出水锤压强计算公式。
实际上，若m-m上的压强为p0+ Δp，而n-n上的压强为p0，则在Δt时间段内沿管轴方向作用的外力的冲量等于-ΔpAΔt，同时停下来的那层流体的动量变化等于-ρAΔSV0，根据动量定理可得
图4-41 水锤压强公式用图
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式（4-71）和式（4-72）为水锤压强Δp的计算公式。
在一个无穷小的时间段内，紧邻第一层的第二层液体又停止下来，其厚度亦为ΔS，也受上一层液体压缩。以此类推，这样在阀门处增加的压强沿管逆流向逐渐传播开来。
式（4-71）适用于直接水锤，对于间接水锤的压强，可近似地由下式计算：
比较式（4-73）和式（4-71）可看出，间接水锤压强较直接水锤压强小，而且关闭时间T0越长，则水锤压强Δp越小。
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