将接触对力学模型看作一个整体,在加载或卸载时,y向的弹性变形和干摩擦作用同时发生,弹性恢复力与弹性微元的y向变形成正比,摩擦副摩擦力的大小与接触正压力成正比。因此,将滑动接触对y的力学特性用如图7-6所示的模型进行描述。
图7-6 滑动接触对y向力学模型
在图7-6所示的力学模型中,每个弹性微元的y向压缩刚度用k′y表示,由6.2.2节可知
滑动摩擦副的滑动摩擦力Ff可以用滑动摩擦模型进行计算,如图7-7所示。滑动摩擦力Ff的大小与接触正压力成正比,根据摩擦定律得
式中,kf为两弹性微元z向因接触产生的刚度;Δz为两弹性微元在接触位置的z向相对位移;μ为摩擦系数。
图7-7 滑动摩擦模型
在实际材料中,每个弹性微元与周边金属丝发生多处接触,这些接触使弹性微元在z向可以视为h个小曲梁并联。利用如图7-8所示的模型,对刚度kf进行计算。
图7-8 kf计算模型
图7-8的模型中,弹性微元A与弹性微元B在q点发生接触,每个弹性微元可以视为由h个小曲梁并联,其中,弹性微元A在q点附近的小曲梁为曲梁3和曲梁4,弹性微元B在q点附近的小曲梁为曲梁1和曲梁2。由6.2.1节可知,每个小曲梁的刚度为
曲梁1和曲梁2并联,刚度为
曲梁3和曲梁4并联,刚度为(www.xing528.com)
k12与k34串联,刚度为
则加载时,接触对模型的y向力为
建立弹性微元局部坐标的方法,可以使局部坐标的x轴与全局坐标的XOY平面平行,即元件加载方向与局部坐标yoz平面平行。加载方向、局部坐标z向、局部坐标y向三者的关系如图7-9所示。若局部坐标z轴与全局坐标Z轴的夹角为φ,则
式中,ΔS为接触对模型在加载方向的变形;Δz、Δy分别为ΔS在局部坐标z向、y向的分量。
由式(7-12)和式(7-13)可得
则加载时y向等效刚度为同理,卸载时y向等效刚度为
图7-9 局部坐标yoz平面
对于非滑动接触对,其y向刚度为两个k′y串联,即
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