【摘要】：根据图5-2可知，钢管进入区产生的感生涡流与磁化电流方向相反，在离开区两者方向相同，在线圈中间位置基本没有感生涡流产生，进一步可获得的感生磁场空间分布如图5-9所示。从图中可以看出，感生涡流在进入区与离开区形成的磁场具有对称性且方向相反。C1 边界上的温度条件应首先得到满足,C2、C3 边界条件是自然边界条件,在求解过程中自然得到满足。
式中 τ——时间,h;
a——导温系数,
;
λ——导热系数,kJ/(m·h·℃);
ρ——密度,kg/m3;
C——比热,kJ/(kg·℃);
θ——绝热温升,℃。
式(
3 4 1)属于抛物线型的微分方程,前三项是由x、y、z 方向流入微元体的热量;第四项是微元体内热源产生的热量;最后一项是微元体升温需要的热量。微分方程表明:微元体内升温所需的热量应与传入微元体的热量以及微元体内热源产生的热量相平衡,即能量守恒。温度场计算示意图如图3-4-4所示。
边界条件为(www.xing528.com)
图3-4-4 温度场计算示意图
式中T——C1 边界上的给定温度,
;
q——C2 边界上的给定热流,q=q(τ),kJ/(m2·h);
β——C3 边界上表面放热系数,kJ/(m2·h·℃);
Ta——在自然对流条件下,Ta 为外界环境温度;在强迫对流条件下,Ta 为边界层的绝热壁温度。
在C1 边界上给定温度
,称为第一类边界条件,它是强制边界条件;
在C2 边界上给定热流量q(τ),称为第二类边界条件,当q=0时就是绝热边界条件;
在C3 边界上给定对流热交换条件,称为第三类边界条件。
C1 边界上的温度条件应首先得到满足,C2、C3 边界条件是自然边界条件,在求解过程中自然得到满足。
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