研究CdPbO3的电输运性质

图3.5给出了Au（111）-CdPbO3（001）-Au（111）输运系统的电流-电压曲线。从图中可以看出电流变化如下：在0～0.3V的范围内，电流增加非常缓慢；在0.50～0.70V的范围内，电流相对快速地增加；然而在0.70～0.80V的范围内，电流达到饱和并且随着偏置电压的增加而略微降低；在0.80～1.00V的范围内，电流迅速增加。根据上述结果，在0.70V和0.80V之间的该偏压中，观察到负微分电阻（NDR）效应。

图3.5　输运系统Au（111）-CdPbO3（001）-Au（111）的电流-电压曲线(https://www.xing528.com)

为了研究电流-电压的输运机理，计算了Au（111）-CdPb O3（001）-Au（111）双电极系统的透射谱T（Ub，E）。图3.6显示出了其在几个不同偏压中的T（Ub，E）。当几个有限偏压被施加到左电极和右电极（+Ub/2和-Ub/2）时，左电极和右电极中的电化学电势分别向下和向上移动Ub/2。在图3.6中，还在几个偏压下（在-eUb/2至+eUb/2的能量范围内）标记不同能量区域中的对应输运窗口。在0.00～1.00V之间的不同偏压（Ub）中，发现T（Ub，E）显示类似的峰和特性。通过比较费米能级附近的不同偏压下的峰，随着偏压逐渐增加，峰向下移动。注意，对于高于费米能级的零偏压，存在分别位于0.50eV和0.90eV的两个小T（Ub，E）峰。当在0.20～1.00V的范围内施加偏压时，两个T（Ub，E）峰向左移动。特别是在0.70～0.80V的范围内，注意到一个小的T（Ub，E）峰值进入0.20e V附近的输运窗口并逐渐变弱，这是该输运系统中NDR效应的起源。考虑到Au电极与LN型Cd Pb O3中相邻O原子的耦合，随着偏置电压的增加，分子轨道能态的结合变弱，导致Au（111）-CdPbO3（001）-Au（111）铁电隧道结中显示了有趣的NDR效应。