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预测超高强度硼钢板热冲压成形极限模型

时间:2023-06-21 理论教育 版权反馈
【摘要】:基于M-K理论模型和塑性成形基本理论,图3-20给出了超高强度硼钢板高温成形极限的理论计算结构。则得到式:σ1Aexp(ε3A)=f0σ1Bexp(ε3B) 图3-20 超高强度硼钢板高温成形极限的理论计算结构根据M-K理论,应用高温力学本构方程、屈服准则及相关流动准则,可以获得板料的极限应变。令,则令,则因此,式可化简为因此,式可化简为此即超高强度硼钢板右侧成

预测超高强度硼钢板热冲压成形极限模型

用理论来预测FLD都是以材料的屈服准则、本构模型和相关的流动法则为依据,通过采用不同的屈服准则和塑性本构关系,利用不同的拉伸失稳准则作为判断缩颈与破裂的条件来进行解析的。根据描述失效条件的不同,涌现出了一批成形极限理论,即Hill塑性失稳理论[28]、S-R理论[29]、M-K沟槽理论[30]等。Hill关于局部缩颈的理论只在负应变比区域时可靠的,即FLD的左边。M-K沟槽理论主要被用来确定正应变比区域的极限应变。本节主要利用Hill塑性失稳理论和M-K沟槽理论对FLD的左边和右边分别进行预测。3.4.3.1 超高强度硼钢板热成形右侧成形极限的预测模型

1)M-K理论模型。M-K理论模型[30]最初是由Marciniak等提出,经过许多学者的不断完善,M-K理论预测FLD已经成为预测薄板成形极限最常用的方法。M-K理论的核心是厚度不均性假设,通常假设板料存在初始的沟槽来表示这种不均性,如图3-19所示。厚度不均主要是由板料的局部晶粒大小变化、组织结构及合金成分等物理因素和厚度变化引起的(物理性质方面的不均可等效为板厚不均)。当这种带沟槽的薄板两端施加拉力时,变形集中在板料厚度小的槽内板料,因而,槽内板料厚度变薄比槽外板料厚度变薄快。当沟槽内板料达到平面应变状态时,材料达到最大的承载能力[31]

根据塑性变形中体积不变条件可获得

dε1+dε2+dε3=0 (3-19)

根据A区和B区界面力平衡条件可获得

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图3-19 M-K理论模型

σAnntA=σBnntB (3-20)

σAnttA=σBnttB (3-21)

式中,σAnnσBnn)和σAntσBnt)分别为图3-19所示A区(B区)界面上沿法向和切向的应力分量;tAtB)分别为A区(B区)板料的厚度。

A区和B区界面上应变协调条件为

dε2A=dε2B (3-22)

由于M-K理论的沟槽垂直于主应变方向,无论在FLD的左侧还是右侧,均与22MnB5钢板高温下缩颈方式吻合。因此,当沟槽内板料(B区)的应变状态向平面应变状态偏移时,材料达到其最大的承载能力。此时槽外材料(A区)的应变可视为板料的极限应变。因此,该模型可以作为计算硼钢板的成形极限的理论依据。

2)热成形极限计算体系框架。基于M-K理论模型和塑性成形基本理论,图3-20给出了超高强度硼钢板高温成形极限的理论计算结构。根据温度T下的材料高温力学本构方程,再寻求能够更好描述该温度下材料屈服特性的屈服准则,通过该理论计算程序就可以求得对应于温度T下的材料的FLD。

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图3-20 超高强度硼钢板高温成形极限的理论计算结构

根据M-K理论,应用高温力学本构方程、屈服准则及相关流动准则,可以获得板料的极限应变。由于在成形极限左右两侧,用不同的屈服准则来预测所获得成形极限精度会有所差异,本章对Von Mises屈服准则[32]、Hill 48屈服准则[33]和Logan and Hosford屈服准则[34]的影响进行了分析研究,以期获得能够准确描述该温度下材料屈服特性的屈服准则。

3)右侧成形极限预测模型。根据图3-19,A区和B区界面力平衡条件为

σ1AtA=σ1BtB (3-23)

又根据厚向应变的定义为

tA=t0Aexp(ε3A) (3-24)

tB=t0Bexp(ε3B) (3-25)

式中,t0At0B)和ε3Aε3B)分别是A区(B区)板料的初始厚度和厚向应变。

则得到式(3-26):

σ1Aexp(ε3A)=f0σ1Bexp(ε3B) (3-26)

式中,978-7-111-57051-6-Chapter03-45.jpg,板料的初始厚度比值。

978-7-111-57051-6-Chapter03-46.jpg,则将材料本构关系即式(3-5)代入式(3-26)得

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978-7-111-57051-6-Chapter03-48.jpg

在计算过程中,978-7-111-57051-6-Chapter03-49.jpg的增加是以978-7-111-57051-6-Chapter03-50.jpg连续增加的,因此,式(3-27)可表达为

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根据功等效原理可得

978-7-111-57051-6-Chapter03-52.jpg

式中,978-7-111-57051-6-Chapter03-53.jpg978-7-111-57051-6-Chapter03-54.jpg

978-7-111-57051-6-Chapter03-55.jpg,则

978-7-111-57051-6-Chapter03-56.jpg

因此,式(3-29)可化简为

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此即超高强度硼钢板右侧成形极限的预测模型。

在式(3-32)中,βαρ的函数,而对于不同的屈服准则,αρ之间存在不同的关系,下面对不同屈服准则下αρ之间的关系进行了推导。

1)基于Von Mises屈服准则。对于Von Mises屈服准则,其平面应力状态下的表达式为[32]

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根据材料的流动方程式(3-35)和应力应变关系,可获得αρ之间的关系式,见式(3-36)。

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式中,978-7-111-57051-6-Chapter03-61.jpg

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2)基于Hill 48屈服准则。对于Hill 48屈服准则,其平面应力状态下的表达式为[33](www.xing528.com)

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3)基于Logan and Hosford屈服准则。对于Logan and Hosford屈服准则,其平面应力状态下的表达式为[34]

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式中,a的取值依赖于材料的晶格类型,对于面心立方晶格材料取6,对于体心立方晶格材料取8~10。3.4.3.2 超高强度硼钢板热成形左侧成形极限的预测模型

对于左侧成形极限的计算,基于Hill集中性失稳模型[28]来建立预测超高强度硼钢板左侧FLD的修正模型。在该修正模型的计算中,采用了Hill理论模型的应变路径变化趋势,而平面应变处极限的大小为基于M-K理论计算出的应变εPS1。基本推导过程如下。

Hill的集中性失稳条件为

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假设材料满足:

(1)屈服函数为

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(2)本构关系表达为

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两边求导

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(3)流动准则

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一般取σ-p=σ-(σ1σ2)。

对于左侧成形极限的预测,也分别采用Von Mises屈服准则[32]、Hill 48屈服准则[33]和Logan and Hosford屈服准则[34]进行成形极限预测。以下是各屈服准则下的预测模型。

1.基于Von Mises屈服准则

由Von Mises屈服准则及流动准则可得

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所以,

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对于幂指型本构σ=-np,则可化成:

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又在线性加载条件下,由流动准则和Von Mises屈服准则可得

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可得

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则可得

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式中,ρ的取值在-0.5~0之间。

根据上述的预测模型,对应的FLD0的应变ε1=n。通过Hill失稳理论预测FLD,曲线位置的高低主要由n值决定。本书基于Hill集中性失稳理论和Von Mi-ses屈服准则,推导出了预测超高强度硼钢板左侧FLD的计算模型,具体形式为

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2.基于Hill 48屈服准则

根据同样的方法,应用Hill 48屈服准则所获得的预测超高强度硼钢板左侧FLD的计算模型为

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式中,

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对于ρ在-0.5~0应变路径下,可以求得左侧的FLD。

3.基于Logan and Hosford屈服准则

根据同样的方法,基于Logan and Hosford屈服准则,所获得的预测超高强度硼钢板左侧FLD的计算模型为

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式中,

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对于ρ在-0.5~0应变路径下,可以求得左侧的FLD。

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