【摘要】：对于如图12-1所示的敞开系统，系统不仅有多股热量自外界热源传入，还有多股物料流入和流出，系统对外界做功为由外界热源传入系统引起的熵变称为熵流。若以ΔSg表示由于不可逆性因素引起的熵产量，则式、式可分别写为或式、式为敞开系统熵衡算方程。
图12-1 敞开系统的熵衡算示意图
在dt时间内，仿照式（12-1）可写出下列关系：
式（12-11）也可写成积分式，即
或
式（12-11）、式（12-12a）和式（12-12b）即为敞开系统的热力学第二定律熵衡算方程式。对于可逆过程，取等号；对于不可逆过程，取大于号。若以ΔSg表示由于不可逆性因素引起的熵产量，则式（12-12a）、式（12-12b）可分别写为
或
式（12-13a）、式（12-13b）为敞开系统熵衡算方程。当用于可逆过程时，ΔSg=0；当用于不可逆过程时，ΔSg＞0，且该ΔSg即为式（12-4）表达的孤立系统的总熵变ΔSt。
或
或
式（12-13a）～式（12-15b）就是稳定流动系统的熵衡算方程。
对于稳定流动可逆绝热过程，ΔSf=0，ΔSg=0，式（12-13a）可写为
式（12-16）表明：稳流可逆绝热过程，敞开系统出口物流的总熵应该等于进口物流的总熵。对于稳流不可逆绝热过程，ΔSf=0，ΔSg＞0，因此
式（12-17）表明：出口物流总熵大于进口物流总熵。若稳流过程同时又有热量传递发生，那么出口物流总熵可能大于，也可能小于或等于进口物流的总熵。
此外，式（12-13a）还可运用式（11-3）直接推导出来，其中的熵的产生量ΔSg为式（11-3）中的产生量（或称反应量）。
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