【摘要】:图4.17 两个侧边是低共熔型的有限固溶体而只有一个侧边是连续固溶体的三元系在图4.17a所示的三元系中,AB和BC两个侧边都是共晶型的有限固溶体二元系。在三元系中可以看到两个二元系的共晶点连成了一条二元共晶线,e′1的温度高于e2′,e′1→e2′的温度逐渐下降。图中二元共晶线上的△kgh是一个结线三角形,k点的液相和g、h两个固溶体相处于等温的平衡。
图4.17 两个侧边是低共熔型的有限固溶体而只有一个侧边是连续固溶体的三元系
在图4.17a所示的三元系中,AB和BC两个侧边都是共晶型的有限固溶体二元系。在三元系中可以看到两个二元系的共晶点连成了一条二元共晶线,e′1的温度高于e2′,e′1→e2′的温度逐渐下降。图中二元共晶线上的△kgh是一个结线三角形,k点的液相和g、h两个固溶体相处于等温的平衡。从e′1a′b′二元共晶线开始,经过无数个结线三角形扫描到e′2c′d′所构成的空间,是L+α+β的三相区。只有在投影区abcd之内的组成的合金,其液态合金冷却时才可能会发生的三相平衡反应。e1→e2虽然是一条连续的二元共晶线,但液态合金在冷却时,其组成并不可能从e1一直变化到e2,因为当合金的状态点的温度低于三相区的下边界,也就是固相限的温度时,合金就完全凝固了,液相消失,液相点也就停止不再前进。从图4.17a、b可以很好地解释这一结晶过程。(www.xing528.com)
现有一组成为z的合金(图4.17b),从高温冷却至液相限的温度时,液相对β饱和,析出组成为s的固溶体,zs线是此时液固间平衡的结线。继续冷却,液相沿着z→k方向移动,而固相则随着沿s→h方向移动。分别到达k和h点后,液相开始也对α相饱和,于是从液相k中开始同时析出组成为g的α固溶体和组成为h的β固溶体,结线三角形△kgh反映了这个等温平衡的状态。合金继续冷却,从液态合金中不停地同时析出α和β,结线三角形向低温方向移动,当抵达△k′g′h′时(见图4.17c),合金的组成点z落在两个固相g′h′的结线上,液相消失,结晶过程就告结束。
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