【摘要】:若要知道准热平衡状态载流子的电流,必须得到修正后载流子分布函数的具体表达式。由式可知由于:1)电子速度,;2)在准热平衡状态,电子分布函数偏离热平衡状态分布不大,即fC(k,r)-f0<<f0 则式进一步修正为现采用弛豫时间近似理论,假定撤掉外场,经过时间τ后,分布函数由准热平衡状态fC弛豫回热平衡状态f0。
若要知道准热平衡状态载流子的电流,必须得到修正后载流子分布函数的具体表达式。玻尔兹曼方程是非平衡分布函数所满足的一个方程,求解此方程可得到fC(k,r)和fV(k,r)的具体表达式。
准热平衡状态下,t时刻,在(r,k)处的电子一定是从(t-dt)时刻,从漂移而来的,即[4]
同样,碰撞使分布函数f发生改变,散射项写成,则
根据微分定义式可得
在稳态外场的作用下,分布函数随时间变化较小,所以
式(3.71)进一步简化为
式中等号左边代表散射项,右边代表由温度梯度和外场引起的漂移项。式(3.74)即为稳态外场作用下,电子气体系统的玻尔兹曼方程。
由式(3.68)可知
由于:
1)电子速度,;
2)在准热平衡状态,电子分布函数偏离热平衡状态分布不大,即
fC(k,r)-f0<<f0 (3.75)
则
式(3.74)进一步修正为(www.xing528.com)
现采用弛豫时间近似理论,假定撤掉外场,经过时间τ后,分布函数由准热平衡状态fC弛豫回热平衡状态f0。
式中负号表示该过程与散射过程互为逆过程,τ是载流子的寿命。
此时式(3.79)进一步推导为
又因为导带电子受力F=-rE,所以式(3.80)简化为
进一步求得
对比式(3.82)和(3.68),得到非对称函数fA(k,r)为
将式(3.83)代入
得到电子电流与准费米能级的关系式为
Je(r)=μenEnF (3.85)
从此r=,其中
同理,空穴电流为
Jh(r)=μhpEpF (3.87)
则通过半导体内任一点的电流J(r)为[1,2,41]
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