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定子等效电路的分析与应用

时间:2023-06-17 理论教育 版权反馈
【摘要】:图2-8 定子电路的简化a)三相绕组接法 b)三相电路 c)一相电路2.区别对待定子电流产生的磁通路径,并不完全相同,必须区别对待。图2-9 定子一相等效电路a)磁通的路径 b)一相等效电路漏磁通 少部分磁通不能够穿过空气隙,并不被转子绕组切割,如图2-9a中之点划线所示。

定子等效电路的分析与应用

在分析三相交流异步电动机的电路时,必须做好两件事情:

1.力求简化

三相绕组的接法如图2-8a所示,其电路图如图2-8b所示,电源电压是线电压U1L

由于三电流是平衡的,在接成Y形时,中线里没有电流,中线可以省去。

又因为各相的相电压和相电流之间,只有相位的差别,其他完全相同,只需把一相电路分析清楚就可以了。所以,在分析异步电动机的定子电路时,通常只分析一相电路,如图2-8c所示。

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图2-8 定子电路的简化

a)三相绕组接法 b)三相电路 c)一相电路

2.区别对待

定子电流产生的磁通路径,并不完全相同,必须区别对待。

(1)主磁通 定子大部分磁通都能够穿过气隙,进入转子,被转子绕组切割,使转子产生能量。学术上称为和转子绕组相连,把能量传递给转子。这部分磁通,称为主磁通Ф1,如图2-9a中之虚线所示。

传递能量也就是做功。凡是做功的过程,一定是作用的一方克服反作用一方的过程。在电动机的定子电路里,作用的一方是电源电压,反作用的一方就是自感电动势,所以,在异步电动机里,通常把由主磁通引起的自感电动势称为反电动势,如图2-9b中的E1所示。

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图2-9 定子一相等效电路

a)磁通的路径 b)一相等效电路

(2)漏磁通 少部分磁通不能够穿过空气隙,并不被转子绕组切割,如图2-9a中之点划线所示。从传递能量的角度看,它是无用的,故称为漏磁通Ф0

漏磁通也要被定子绕组切割,也会产生自感电动势,也要阻碍电流的变化,但它并不参与传递能量,所以用感抗的方式来描述,称为漏磁电抗,如图2-9b中之X1所示。”

“等一等,”小李打断了张老师的话,说:“对于漏磁电抗和反电动势的概念,能不能这样来归纳:它们都是定子绕组自感电动势的反映,反电动势是由主磁通引起的自感电动势;而漏磁电抗上的电压降则等于漏磁通引起的自感电动势。对不对?”

张老师高兴地说:“归纳得很好,我们接着说吧。

3.一相等效电路

定子绕组本身,不可避免地要有电阻r1。所以,一个完整的一相等效电路,如图2-9b所示。图中,反电动势有效值的计算公式是:

E1=4.44KW1fW1Фm (2-10)

式中 E1——定子每相绕组的反电动势,V;

KW1——绕组系数;

W1——定子每相绕组的匝数;

Фm——每极下磁通的振幅值,Wb。

4.电动势平衡方程(www.xing528.com)

在这里,我要插入一点关于做功的要点,如图2-10所示。当我们用手推动重物G以速度v前进而做功时,对于做功过程的描述,要注意如下要点:

(1)能量的载体 这里是重物G;

(2)作用的一方 在这里是人的推力F1

(3)反作用的一方 在这里是重物和桌面的摩擦力F2

(4)做功的标志 在这里是重物以速度v前进;

(5)些许损耗 在这里是空气的阻力ΔF

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图2-10 做功要点

所谓电动势平衡方程,实质上就是电路做功过程的反映。在图2-9b所示电路中:

(1)能量的载体 就是定子绕组;

(2)作用的一方 是电源电压U1

(3)反作用的一方 是反电动势E1

(4)做功的标志就是电路内的电流I1

(5)些许损耗就是电阻r1和漏磁电抗X1上的电压降ΔU1

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式中 ΔU1——定子一相绕组的阻抗压降,V。

现在,我们就可以直接写出一相绕组的电动势平衡方程:

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式中 U1——定子的相电压,V;

I0——空载时的定子相电流,A;

r1——定子一相绕组的电阻,Ω;

X1——定子一相绕组的漏磁电抗,Ω。

“老师,主磁通的自感电动势能不能也用感抗的方式来描述?”小李又问。

“当然可以,”张老师一边说,一边在纸上画了起来。然后说:“如图2-11所示,由主磁通引起的感抗用Xm表示。但是,因为主磁通是交变的,所以,它除了引起感抗外,还必然在磁路里产生铁损耗,即涡流损耗和磁滞损耗,它们是有功损耗,所以在电路里要加入与铁损耗相当的有功元件rm。图2-11所示电路,是转子绕组开路时的等效电路。因为这时的电流只起到产生磁通的作用,通常把这条支路称为励磁支路。”

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图2-11 励磁支路

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