1.脉动磁场的分解
根据三角学里‘积化和差’的公式,式(1-4)可以分解为
式(1-5)表明,脉动磁动势可以分解为两个部分:F(x,t)1和F(x,t)2。两者都是正弦(余弦)函数,它们的振幅值都只有脉动磁动势振幅值的一半:
2.因子的分析
(1)在任何时刻t,总能够得到一个对应的x,使
就是说,在任何时刻,都能得到磁动势的振幅值,这和脉动磁动势是不一样的。
(2)在不同的时刻,磁动势得到振幅值的位置也是不同的:
可见,磁动势的轴线是随时间而不断地移动的。或者形象地说,磁动势的轴线是在‘行走’的。所以,称为行波因子。不消说,因子也是行波因子,但
x=-2τft
所以,移动的方向和式(1-6)相反。”
小李简直听得出了神,他随手在纸上画了个示意图,兴奋地说:“啊,真有意思!这行波磁动势犹如人在行走,如图1-7a所示。因为电动机的定子是圆的,磁动势在定子内‘行走’的结果,就是在旋转,如图1-7b所示,对不对?”
图1-7 行波示意图
a)行波的移动 b)行波在电动机里
张老师赞许说:“画得很形象。”
小李又说:“所以,式(1-5)就说明了,脉动磁动势可以分解成两个方向相反的旋转磁动势。但这是从数学公式里推导出来的,总觉得有点玄。”
张老师拿了一张纸,画了起来,说:“我们用图解的方法画出来,就一目了然了。如图1-8所示,F(x,t)1是顺时针方向的旋转磁动势,F(x,t)2是逆时针方向的旋转磁动势,当它们以相反的方向旋转时,合成磁动势是不是脉动的?”
“式(1-5)里F(x,t)1和F(x,t)2中间的‘-’号说明了什么?”小李又问。
“这说明,在起始位置(x=0)时,F(x,t)1和F(x,t)2是相等而相反的,如图1-8所示的那样。但就宏观效果而言,这里的‘-’号或‘+’号的实际效果是没有什么区别的。”张老师回答说。
“我在一本书上看到,旋转磁动势也可以分解成两个脉动磁动势,”小李一边说,一边在纸上画出了如图1-9a所示的示意图,说:“当磁动势在空间以速度ω旋转时,它在两个坐标轴上的投影就是两个互相垂直的脉动磁动势:
这也是从数学概念上分解出来的,有实际意义吗?”。
图1-8 脉动磁场分解成旋转磁场
3.旋转磁动势的分解
张老师就在小李的图旁边又画了个图1-9b,说:“有啊,例如在定子里安排两组互相垂直的绕组α和β,如图1-9b所示。在这两组绕组里,分别通入两相交变电流:
图1-9 旋转磁场的分解
a)分解旋转磁场 b)两相磁场
式中 iα——α相电流的瞬时值,A;
iβ——β相电流的瞬时值,A;(www.xing528.com)
Im——电流的振幅值,A。
毫无疑问,它们将分别产生各自的脉动磁动势Fα和Fβ,你观察一下,它们的合成磁动势有什么特点?”
小李接过图,说:“我来试试看吧。首先假设:电流从相头流入时为‘+’,从相尾流入时为‘-’。由式(1-7):
当t=0时:
iα=0,α相的磁动势Fα=0;
iβ=-Im,β相的磁动势为负的最大值。合成磁动势如图1-10b所示。
图1-10 两相旋转磁场
a)两相电流 b)t=0 c)t=3T/8 d)t=3T/4
当时:
,α相的磁动势Fα=0.7Fm;
,β相的磁动势Fβ=0.7Fm。
合成磁场旋转了如图1-10c所示。
当时:
,α相的磁动势Fα=-Fm;
,β相的磁动势Fβ=0。
合成磁场又旋转了如图1-10d所示。
啊,这两个脉动磁动势合成的结果,的确是旋转磁动势。
这可真有意思:脉动磁动势可以分解为两个方向相反的旋转磁动势;而旋转磁动势又可以分解为两个互相垂直的脉动磁动势。
可是,在实际工作中,有没有两相电源呢?”
张老师又在纸上画了起来,同时说:“两相电源很少见,但两相电流是常见的。例如,在两个互相垂直的绕组里,让其中一个(β相绕组)和电容器串联,如图1-11a所示,今假设β相电流的振幅值只有α相的一半,如图1-11b所示:
Iβm=0.5Iαm
图1-11 两相电流的磁场
a)两相电路 b)两相磁动势 c)磁场轨迹
你看看,它们的合成磁动势是怎样的?”
小李一边在张老师的图上继续画了起来,一边说:“很明显,磁动势Fβ比Fα超前。
当ωt=0时,Fα=0,Fβ=0.5Fm,合成磁动势如F(x,t)1所示;
当时,Fα=Fm,Fβ=0,合成磁动势如F(x,t)2所示,比F(x,t)1逆时针旋转了90°;
当ωt=π时,Fα=0,Fβ=-0.5Fm,合成磁动势如F(x,t)3所示,比F(x,t)2又逆时针旋转了90°;
当时,Fα=-Fm,Fβ=0,合成磁动势如F(x,t)4所示,比F(x,t)3又逆时针旋转了90°。
可是,这合成磁动势的幅值却总在变化,也叫旋转磁动势吗?”
“当然也是旋转磁动势,”张老师边说,边顺手又画了个图1-11c。接着说:“不过,这旋转磁动势的轨迹是椭圆形的,称为椭圆旋转磁动势。
现在,我们该讨论三相电流的合成磁动势了。
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